ВВЕДЕНИЕ

С каждым годом актуальность создания космической системы защиты от астероидной и плазмоидной опасности возрастает. И это, в первую очередь, связано с тем, что возрастает технологическая сложность человеческой цивилизации: укрупнение городов, увеличение количества сложных и опасных объектов таких, как АЭС, крупные гидроэлектростанции, нефтеперерабатывающие заводы, химические комбинаты, склады боеприпасов и т.д. Вместе с тем происходит увеличение зависимости мировой экономики от регионального разделения труда, информационных и финансовых потоков. Выход из строя даже одного из элементов этой глобальной экономической структуры неминуемо приведет к резкому падению уровня жизни и технологическому провалу. А разрушение какой-нибудь АЭС, при падении даже небольшого небесного тела, – к экологической катастрофе регионального и планетарного масштаба.

Поэтому сейчас уже речь не идет только о крупных метеоритах, например о таких, как 65 млн. лет назад, когда упал космический объект диаметром около 10 км., что привело к гибели практически всего живого на Земле, в том числе тогдашних хозяев планеты – динозавров. Об этом подробно можно прочитать в журнале «Земля и Вселенная» (1999, № 3; 2000, № 5; 2001, № 6). Как полагают некоторые исследователи, эта катастрофа изменила ход эволюции на нашей планете и создала предпосылки для появления человека на Земле.

И речь даже не идет о столкновении Земли ни с объектами диаметром более 1 км, которое приведет к глобальной катастрофе и к гибели практически всей биосферы нашей планеты, ни менее 1 км, которое вызовет региональную катастрофу. А ведь в результате последнего могут быть уничтожены целые государства.

Речь о них не идет, потому что столкновение Земли с крупным астероидов (диаметром более 1 км) редки, в среднем один раз в сотни тысяч или десятки миллионов лет.

А вот астероидов размером 50-100 м, пересекающих орбиту Земли, - около 2 миллионов. И такие объекты сталкиваются с Землей значительно чаще. И, что самое печальное, зарегистрировать их сегодняшними средствами крайне затруднительно.

Так 23 марта 1989 г. неизвестный ранее астероид 1989 FC пересек орбиту Земли в точке, где она находилась всего шесть часов тому назад. И этот астероид размером в несколько сот метров был обнаружен уже в процессе удаления от Земли. Если бы он столкнулся с Землей, то в результате образовался бы кратер диаметром около 16 км и глубиной 1,5 км, в радиусе 160 км от которого все было бы катастрофически разрушено ударной волной. Если бы это астероид упал бы в океан, то он вызвал бы  цунами высотой в сотни метров. Если бы на АЭС….

Немного раньше, в 1972 г., произошло событие, которое могло вызвать значительно более тяжкие последствия, чем известные падения небесных тел (на Тунгуске, в Бразилии и на Сихотэ-Алине). Астероид диаметром около 80 м, который вошел в атмосферу Земли над американским штатом Юта со скоростью 15 км/с., только из-за пологой траектории входа в атмосферу не упал на территорию США или Канады. Если бы он упал, то мощность взрыва была бы не меньше мощности Тунгусского взрыва - по разным оценкам, от 10 до 100 Мт. При этом площадь разрушений составила бы около 2000 км².

Мало кто в обычной жизни задумывается над тем, что столкновения с астероидами размером от нескольких до десятков метров происходят в среднем каждые 10 лет. Российские и американские космические системы предупреждения о ракетном нападении ежегодно регистрируют около десятка достаточно крупных объектов, которые взрываются на высоте несколько десятков километров над поверхностью Земли. Так за 1975-92 гг. в США зарегистрировали 126 подобных взрывов, мощность некоторых достигала 1 Мт. В последнее же время количество потенциально опасных для Земли астероидов увеличивается.

В настоящее время существует около 400 астероидов, пересекающих орбиту Земли, с диаметром более двух километров, примерно 2100 из них — более километра в диаметре, около 300000 — более 100 м и т. д. И столкновение с Землей каждого из этих астероидов представляет собой реальную опасность для человечества.

Для тел размерами до 100 м характерным является их полная фрагментация в атмосфере с выпадением обломков на площади в десятки квадратных километров [1]. Взрыв в атмосфере сопровождается ударной волной, тепловыми и световыми эффектами, при этом более половины кинетической энергии освобождается на высотах 5-10 км. Радиус зоны поражения зависит от начального радиуса астероида и его скорости.

Чтобы понять какое разрушение может принести астероид такого размера достаточно вспомнить знаменитый Аризонский кратер в США, диаметром 1200 м и глубиной 175 м (рис. 1). Он образовался при столкновении железного астероида размером около 60 м с Землей 49 тыс. лет назад. А если такой астероид упадент на АЭС, гидроэлектростанцию, крупный город, что будет? Вопрос риторический. Это и есть реальная астероидная опасность.

Рис. 1. Аризонский кратер (США)
диаметром 1200 м, глубиной 175 м и возрастом 49 тыс. лет

Но существуют и вообще слабо регистрируемые и плохо изученные объекты, как плазмоиды, которые так же могут оказать разрушительное действие на техногенную цивилизацию.

Самое тревожное, что, поскольку обнаружена лишь ничтожная часть потенциально опасных объектов, то столкновения можно ожидать в любой момент.

СИСТЕМА ПЛАНЕТАРНОЙ ЗАЩИТЫ

Во избежание возможных катаклизмов необходима Система планетарной защиты (СПЗ) от астероидов, комет и плазмоидов.

Ученые постоянно указывают на опасность для человечества астероидной угрозы [2,3], собирают Международные конференции, обращаются в правительства различных стран. Но требуются колоссальные финансовые вложения, эффективная координация работ инженерных, научных и космических служб разных стран мира. Требуется новое качественно иное объединение человечества перед этой угрозой.

Несмотря на нерешительность политиков, специалисты уже определили [4], что для эффективной защиты Земли, а в будущем и других небесных тел СПЗ должна включать три основных взаимосвязанных подразделения: наземно-космическую службу наблюдения и регистрации; наземно-космическую службу перехвата; наземный комплекс управления.

В России даже существует проект «Цитадель» генерального директора научного предприятия "Центр планетарной защиты" А. В. Зайцева.

Сущность этого проекта в комплексном подходе, когда после обнаружения потенциально опасного небесного тела на основе получаемой информации в Центре планетарной защиты оценивают степень опасности (место и время предполагаемого падения) и разрабатывают комплекс мер по ее предотвращению. После согласования плана мероприятий на межправительственном уровне запускают два КА-разведчика с помощью, например, РН "Зенит" или "Днепр" и, по крайней мере, два КА-перехватчика (РН "Зенит" или "Протон"). Более подробно с этим проектом можно ознакомиться в [4].

Предполагается, что в состав эшелона защиты СПЗ будут входить не только КА-наблюдатели с телескопами на борту, но также КА-разведчики и КА-перехватчики с ядерными, кинетическими или другими средствами воздействия.

Увеличить >>>

Рис. 2 Схема российского регионального эшелона оперативного реагирования СПЗ "Цитадель". Рисунок автора - А. В. Зайцева.

В проекте «Цитадель» в качестве системы наблюдения и обнаружения рассматривается проект "Конус", который предусматривает размещение, по крайней мере, одного КА с телескопом на гелиоцентрической орбите, совпадающей с земной, в 10-15 млн. км от Земли. Предполагается, что, если зона его наблюдения будет иметь угловые размеры около 60°, то подлежащая контролю площадь небесной сферы уменьшится почти на порядок по сравнению с наземными наблюдениями. Такое размещение КА-наблюдателя позволит регистрировать астероиды, приближающиеся со стороны Солнца, которые наблюдать с Земли вообще невозможно. При этом сканирование опасных зон может осуществляться с интервалом в несколько часов, что достаточно для оперативного оповещения об опасности. "Мертвые зоны" телескопа, возникающие при засветке Землей и Луной, будет контролироваться наземными средствами или КА с телескопом, работающий на околоземной орбите.

Увеличить >>>

Рис. 3. Космическая система наблюдения за околоземным пространством.
Рисунок А. В. Зайцева.

Как видим, одним из центральных элементов Системы Планетарной Защиты является система космического наблюдения и регистрации потенциально опасных космических объектов радиолокационными методами.

Для того чтобы проект СПЗ был реализован, необходимо не просто понимание астероидной опасности, но и уверенность, что человечество сможет ее предотвратить. При этом существенно возрастают требования к надежности обнаружения астероидной и плазмоидной опасности.

Однако, создание систем космического наблюдения радиолокационными методами в рамках задачах контроля космического пространства (ККП) связано с проблемой обнаружения и определения параметров движения астероидов и космических плазмоидов на больших дальностях от Земли (порядка 100 000 км и больше). Долгое накопление информации в традиционных методах оптимальной фильтрации невозможно из-за короткого времени пролёта космических объектов (КО) типа астероидов или плазмоидов вблизи Земли, а обнаружение на больших расстояниях невозможно из-за слабости сигнала, который становится необнаружимым традиционными методами фильтрации. Даже в проекте «Цитадель» требуется одновременное использование множества распределенных центров получения информации, работающих как единое целое. Для такой координации требуется не только политическая воля, но и огромные финансовые, кадровые ресурсы, что в сегодняшних условиях реализовать маловероятно.

Как же в этих условиях решить задачу построения СПЗ? Нужны новые идеи и технологии. И мы их предлагаем.

РУССКАЯ СИСТЕМА ПЛАНЕТАРНОЙ ЗАЩИТЫ

Используемые сейчас космические радиолокаторы (радиотелескопы) и телескопы, работают по отражённому сигналу. Принимаемый ими отражённый сигнал зависит от отражающих и поглощающих свойств поверхности наблюдаемых космических объектов.

Мы предлагаем использовать принцип бистатический радиолокации (БРЛ), согласно которому площадь поперечного сечения КО, как когерентная переизлучающая антенна, имеет максимально высокий коэффициент направленного действия (КНД) для рассеянного вперёд излучения (просветного луча) в виде дифрагированной электромагнитной волны:

КНД=4π×S/λ², где S - площадь теневого контура космического объекта, независящая ог поглощающего или отражающего свойства его поверхности, даже для абсолютно "чёрного тела", а λ - длина облучающей электромагнитной волны. То есть просветная бистатическая ЭПР (БЭПР)

БЭПР= КНД × S возрастает на много порядков (в КНД раз) по сравнению с обычной ЭПР ≈ S для отражённой электромагнитной волны. Поэтому слабо отражающие КО или поглощающие объекты типа космических плазмоидов различного происхождения становятся хорошо наблюдаемыми в просветном луче. Для обнаружения слабых сигналов от КО необходимо использовать оптимальную фильтрацию сигналов.

Предлагаемый нами способ обработки информации на основе метода сложносоставной оптимальной фильтрации слабого сигнала космического бистатического радиолокационного комплекса (БРЛК) решает указанные проблемы обнаружения слабых сигналов.

Методы оптимальной фильтрации давно используются в радиолокации для селекции движущихся целей по скорости (СДЦ) на фоне помех [5]. Скорость V цели создаёт доплеровский сдвиг f_Д= 2× V/λ , где λ - длина волны несущей частоты, в моностатической (однопозиционной) радиолокации и f_Д= V/λ в бистатической (двухпозиционной) радиолокации.

Известно, что в космических радиолиниях (радиовещания - спутники серии "Экспресс", радиосвязи - "Молния", "Меридиан" и др., радионавигации - ГЛОНАСС, GPS, радиолокации - "Днепр-3У", "Дарьял", "Волга" и др., комплексах дистанционного зондирования ионосферы [6]) существуют сильные искажения частоты, обусловленные изменением электронной плотности ионосферы в пространстве и времени. Эти искажения частоты изменяют информационный сигнал, генерированный передатчиком или обусловленный рассеянием электромагнитной волны движущейся радиолокационной цели. Для компенсации этих искажений применяют различные виды частотных корректоров. Так известна цифровая система вычисления линейной по времени добавки к доплеровской частоте передатчика спутника по результатам измерения полного изменения частоты спутникового передатчика в ГЛОНАСС [7].

Еще одна проблема эффективного обнаружения КО связана с тем, что принимаемые сигналы, отраженные от космических целей (в радиолокации) или излученные со спутников (в радиосвязи и радиовещании), имеют малый уровень мощности на Земле (менее - 160 дБВт), который на 20 дБ¸ 60 дБ ниже уровня входных шумов приёмника.

Приём таких слабых сигналов осуществляется способом оптимальной фильтрации, в котором опорный (модельный) наземный сигнал в оптимальном приёмнике известен и задан для свёртки в оптимальном фильтре. Однако простые методы оптимальной (согласованной) фильтрации по целому ряду причин не обеспечивают высокую степень подавления помехи, например по указанной выше причине искажения сигнала в ионосфере, высокого уровня нестационарного и не гауссового шума спутникового передатчика, не определёнными движениями спутника и космической цели и многими другими причинами естественного и искусственного происхождения. Однако существуют сложные оптимальные фильтры, состоящие из последовательно соединённого согласованного фильтра с когерентным накоплением сигнала и фильтра с некогерентным накоплением, например известен принцип фильтрации с помощью сложносоставного фильтра, используемого в ГЛОНАСС или GPS [7].

Точное знание частоты доплеровского сигнала спутникового передатчика в системах космической радиосвязи необходимо для коррекции сигнальных кодов, которые, однако, чувствительны к искажениям фазы и частоты сигнала. В системах космической радиолокации знание доплеровской частоты цели позволяет осуществить устойчивое сопровождение цели по скорости и, кроме того, осуществить передачу достоверной информации о скорости цели в систему ПРО или СПРН. В системах космической навигации точное знание доплеровской частоты спутникового передатчика реализует высокоточное вычисление местоположения потребителя информации ГЛОНАСС или GPS.

Поскольку сигнал в виде электромагнитной волны от спутника или от КО часть времени движется в ионосфере, представляющей собой ионизированную и намагниченную плазму, которая еще и не стабильна и возмущается солнечным излучением, то электромагнитная волна в этой среде диспергирует и сдвигается во времени. При этом меняется частота и фаза волны, что приводит к искажению информации.

В результате теоретических и экспериментальных исследований по дистанционному зондированию ионосферы со спутников и с Земли сигналами различной формы и, в частности, ЛЧМ-сигналом спутникового передатчика, обнаружено многократное по времени дисперсионное расплытие импульсов зондирующего ЛЧМ-сигнала, а так же задержка по времени в несколько микросекунд при периоде СВЧ-несущей частоты 0,1 нс - 1 нс [8].

Разработаны различные способы учета такого искажения сигнала.

Так, с целью выделения слабого сигнала на фоне шума применяют оптимальные свёрточные фильтры. В простейшем случае АЧХ фильтра является комплексно-сопряжённой функцией обнаруживаемого сигнала (кода). Такие фильтры с базой ЛЧМ-сигнала порядка 30 дБ теоретически обеспечивают подавление помехи на 30¸ 40 дБ. Используют и более сложное помехозащищающее кодирование, например 7 элементные бинарные коды Баркера с базой кода порядка 60 дБ или многоэлементные коды Костаса с базой - порядка 100 дБ, которые обеспечивают подавление помехи до 100 дБ и выше. Однако выходной сигнал такого фильтра (отклик оптимального фильтра) в виде корреляционной функции принимаемого зашумленного кода и модельного кода чувствителен к заведомо неизвестному доплеровскому сдвигу частоты несущего сигнала, который к тому же ещё искажён влиянием ионосферы. Так, например искажение параметров излученного сигнала по частоте (или неопределённость модельного сигнала) на 1 % уменьшает степень подавления на 10 дБ, - на 2 % уменьшает степень подавления на 20 дБ и т.д. и т.п., что не приемлемо в реальных системах космической радиосвязи и радиолокации. Поэтому требуется точное знание доплеровского сдвига частоты и искажения этого доплеровского сдвига, которые используется для коррекции кодов в декодере-дискриминаторе в приёмнике на Земле.

Существуют и нечувствительные к доплеровскому сдвигу методы помехозащищающего кодирования, например комплиментарные коды (дуально-параллельные), но они имеют свои недостатки, которые мы не будем здесь описывать.

Разработаны нелинейные оптимальные фильтры менее чувствительные к вариации параметров фильтра (или искажению модельного сигнала), однако они имеют значительно меньшую степень подавления помехи и не универсальны, то есть их расчётные параметры (по принятому критерию оптимальности) справедливы только для конкретных сигналов-кодов в расчётном узком диапазоне амплитуд, фаз и частот, что не всегда можно обеспечить на практике.

В системах оптимальной фильтрации космических радиолиний широко применяются сложные оптимальные фильтры, в которых используется кодированный сигнал, например псевдослучайной последовательности (ПСП) двоичных импульсов как в системе ГЛОНАСС [7]. Сначала этот сигнальный код детектируется в форме корреляционного отклика в согласованном корреляционном фильтре с когерентным накоплением типа свёртки с подавлением помехи на 35 дБ. Затем многие корреляционные отклики от многих пакетов импульсов ПСП (512 двоичных импульсов в пакете для ГЛОНАСС или 1028 - для GPS) фильтруются путём некогерентного накопления в аддитивном сумматоре откликов с дополнительным подавление ещё на 10 дБ, в сумме подавление помехи равно на 45 дБ и более.

Известны так же [9] нелинейные детекторы с ограничением сигнала, в которых шум больший, чем сигнал ослабляется, а слабый сигнал наоборот усиливается. Важным свойством этих детекторов является возрастание в 2 раза отношения сигнал/шум (СШ_ВЫХ) на выходе детектора относительно отношения сигнал/шум (СШ_ВХ) на его входе. При этом шум-фактор детектора ШФ=(СШ_ВХ) /(СШ_ВЫХ) уменьшается. То есть большой по амплитуде шум не подавляет слабый сигнал, как это происходит в линейных или квадратичных детекторах. Это свойство нелинейных детекторов с ограничением мы использовали при проведении экспериментальных работ.

В заключение описания различных способов учета искажения сигналов, следует сказать о синхронных детекторах, являющихся косинусным каналом квадратурных детекторов комплексного сигнала. Эти синхронные детекторы представляют собой перемножитель напряжения сигнального канала (косинусной составляющей комплексного входного сигнала) и напряжения опорного канала. По сути, они так же являются нелинейными детекторами с ограничением с присущим им свойством, описанным выше, поэтому они так же использовались нами при проведении экспериментальных работ.

НОВЫЙ СПОСОБ КОМПЕНСАЦИИ ИСКАЖЕНИЯ ДОПЛЕРОВСКОГО СИГНАЛА

Этот способ эффективного подавления помехи, базирующийся на описанном выше свойстве нелинейных детекторов с ограничением увеличивать отношение сигнал/шум, теоретически нами предсказан и реализован на практике.

Компенсация искажения доплеровского сигнала достигается путём введения нелинейной по времени компенсирующей добавки в опорный сигнал стандартного оптимального фильтра

То есть нами разработан способ сложносоставной оптимальной фильтрации путём последовательной обработки сигнала сначала согласованным фильтром с когерентным накоплением сигнала, а затем фильтром с некогерентным мультипликативным накоплением сигнала в виде синхронного детектора с обратной связью.

С целью доказательства реализуемости принципа работы нового космического радиолокатора, был создан бистатический радиолокационный комплекс с антеннами, передатчиками, приёмниками и цифровой обработкой сигналов. Работа системы обработки информации доказала реализуемость разработанного способа сложносоставной оптимальной фильтрации просветного сигнала космического объекта (КО) в виде астероида, пролетающего через бистатическую область обнаружения.

Были проведены многочисленные эксперименты по настройке различных оптимальных фильтров и исследованию их функционирования по обнаружению просветного сигнала от КО с большой площадью теневого контура порядка 20 м², со средней площадью теневого контура порядка 6 м² и КО с малой площадью теневого контура не более 3 м³.

Краткие выводы по анализу результатов экспериментов:

1) Установлено, что просветный ЛЧМ-синал искажается, дисперсионно расплываясь по длительности на 1 сек по отношению к прогнозному значению 5 сек равному длительности ЛЧМ-сигнала, соответствующей прогнозному времени пролёта КО по зоне обнаружения.

2) Установлено, что при использовании сложного оптимального фильтра получен корреляционный отклик на просветный искажённый ЧМ-сигнал выше шума на 32 дБ, что соответствует теоретически достижимому значению. Обнаружен эффект: неограниченное возрастание отношения сигнал/шум при некогерентном мультпликативном накоплении сигнала

3) Установлены путём подбора в программе (по достижению максимального отклика корреляционной функции) полоса частот и девиации, а так же коэффициент квадратичной добавки

4) Установлено, что изменение приведённых параметров всего на 10% в любую сторону приводит в результате к исчезновению отклика в шумах, что говорит о нежелательной высокой параметрической чувствительности синтезированного сложного оптимального фильтра.

5) Установлено, что наблюдаются боковые лепестки просветного сигнала, превышающие шум на 5 дБ до подлёта КО, до максимума отклика вблизи оси "антенна КП-антенна КА". При этом форма боковых лепестков соответствует движению и положению КО относительно оси просветного луча, что важно для определения возможного изменения траектории астероида под действием гравитационного поля Земли.

6) Установлена тонкая структура просветного сигнала, соответствующая профилю теневого контура КО, что важно для идентификации КО.

7) Установлено отсутствие ложных целей в полосе наблюдения на всём интервале наблюдения с учётом боковых лепестков и в главном лепестке просветного луча за время пролёта. Такое появление ложных целей невозможно точно в стробах по времени, по пространству (по углу), по подобранным с точностью 10% параметрам модельного ЧМ-сигнала (частоте Доплера, скорости изменения этой частоты, коэффициенту квадратичной добавки, амплитуде сигнала), причём для всех КО, записанных в разное время для разных точек пространства со своими подобранными параметрами модельного ЧМ-сигнала.

Для доказательства реализуемости способа сложносоставной фильтрации очень слабых сигналов вблизи уровня - 200 дБВт был проведен эксперимент с обнаружением объекта самой маленькой площади теневого контура, то есть предельно малого просветного сигнала. Результаты подтвердили эффективность метода.

ОРГАНИЗАЦИЯ БАРЬЕРА ОБНАРУЖЕНИЯ АСТЕРОИДОВ ИЛИ ПЛАЗМОИДОВ

Для экспериментальной проверки принципа космической бистатической радиолокации была выбрана схема на рис. 4. В этой схеме космический объект пролетает вблизи Земли на расстоянии порядка R₁~1000 км, а облучающая антенна находится на расстоянии порядка R₂ ~40000 км.

Рис. 4

Такая схема неприемлема для обнаружения астероидов, по причине малости расстояния R₁ и очень большой эффективной ЭПР астероида или плазмоида с поперечником порядка 1000 м и больше, что определяет очень узкую ДН просветного луча КО (астероида) и, следовательно, малое время пролёта по зоне обнаружения. Но в бистатической радиолокации можно обратить расстояния R₁ и R₂ . При этом мощность сигнала в приёмнике не изменится по формуле

P_пр = P_пер ×КНД_пер× S_ко² × КНД_пр/[(4p )² × R₁² × R₂²],

то есть обнаруживать астероид или плазмоид можно вдали от Земли при R₁~40000 км, но вблизи облучающего КА при R₂ ~1000 км, при этом узкий просветный луч на большой радиальной дальности R₁ создаст большую зону обнаружения по радиусу r~100 км перпендикулярному бистатической линии "КА-Земля" как показано на рис. 5.

Рис. 5

Такой величины зоны обнаружения по расстоянию r становится достаточным для времени накопления информации в оптимальном фильтре порядка 100 с. Потенциальные возможности фильтра позволяют увеличить все расстояния на порядок, например до R₁~400000 км, R₂ ~10000 км, то есть разместить облучающий КА на орбите Луны или дальше, при этом приёмная мощность уменьшится в 10⁴ раз (уменьшится на 40 дБ), но просветный сигнал будет обнаружен по возрастанию отношению сигнал/шум, для чего необходимо увеличить число мультипликативных откликов всего в 100 раз, что возможно, поскольку увеличивается и бистатическая зона обнаружения астероида или плазмоида за счёт возрастания радиуса r.

Сеть бистатических барьеров обнаружения КО вокруг Земли может быть создана путём размещения передающих спутниковых модулей и приёмных спутниковых модулей на различных орбитах вокруг Земли как показано на рис. 6, создавая сплошную космическую зону обнаружения.

Рис. 6

1. Важно отметить, что осознание человечеством угрозы космических столкновений совпало со временем, когда уровень развития науки и техники позволяет решить задачу защиты Земли от астероидной и плазмоидной опасности. Нет безысходности для земной цивилизации. Создание Планетарной системы защиты назрело и возможно только с использование русской научной и инженерной мысли. Теперь все зависит не от ученых и инженеров, а от политиков.

2. Разработан новый эффективный и малозатратный способ наблюдения и регистрации астероидов и плазмоидов, связанный с обработкой информации на основе метода сложносоставной оптимальной фильтрации слабого сигнала космического бистатического радиолокационного комплекса (БРЛК). Это способ решает сложную задачу обнаружения слабых сигналов.

3.По анализу результатов записи сигналов КО очень малой площади 1,3 м² теневого контура доказана возможность, используя сложносоставной оптимальный фильтр, обнаружить просветный сигнал КО с отношением сигнал/шум более 20 дБ и вероятностью ошибки 10^-10. При этом достигнуто увеличение отношения сигнал/шум более 200 дБ при числе мультипликативных откликов порядка 10000.

4. Проведенный эксперимент убедительно доказывает возможность наблюдения КО малых размеров на большой дальности и реализуемость способа сложносоставной оптимальной фильтрации слабых сигналов. Благодаря обнаруженному эффекту: неограниченному возрастанию отношения сигнал/шум при некогерентном мультпликативном накоплении сигнала, становится реальным создание бистатических барьеров обнаружения астероидов или плазмоидов ещё за орбитой Луны. В этом случае будет достаточно времени для планетарной организации термоядерных средств военно-космических сил всех стран для разрушения их задолго (недели и месяцы) до подлёта к Земле.

5. Предлагаемый способ может быть использован в наземных и космических комплексах для дистанционного мониторинга Космоса, радиосвязи, радиовещания, радиолокации, радионавигации, радиопеленгации, радиоастрономии, а так же дистанционного мониторинга Мирового Океана, атмосферы, ионосферы и подповерхностного слоя Земли.

Список использованных источников

1. Meдведев Ю. Д., Свешников М. Л., Сокольский А. Г. и др. Астероидно-кометная опасность. – СПб.: Изд-во ИТА-МИПАО, 1996. – 244 с.

2. Ю.Д. Медведев и др. "Астероидно-кометная опасность", под редакцией А.Г. Сокольского, С.-Пб., ИТА, МИПАО, 1996;

3. "Угроза с неба: рок или случайность? Опасность столкновения Земли с астероидами, кометами и метеороидами", под общей редакцией академика А.А. Боярчука. М., "Космоинформ", 1999

4. А. В. Зайцев Защита Земли от астероидно – кометной опасности, «Земля и Вселенная» 2003 №2, с. 17-27

5. Справочник по радиолокации. Редактор М. Сколник. М.: "Советское радио". 1976.

6. Труды института прикладной геофизики имент академика Е.К. Фёдорова,
выпуск 87  Радиозондирование ионосферы спутниковыми наземными радиозондами. М.: ИПГ им. академика Е.К. Фёдорова. 2008.

7. И.Б. Власов. Глобальные навигационные спутниковые системы. М.:"Рудомино". 2010.

8. П.Б. Петренко, А.М. Бонч-Бруевич. Моделирование и оценка ионосферных широкополосных радиосигналов в локации и связи // Вопросы защиты информации. 2007, № 3, С. 24-29

9. И.С. Гоноровский. Радиотехнические цепи и сигналы. М.: "Советское радио". 1972.