Институт Физики Вакуума - Технологии
Шипов Г.И.
Торсионные методы в металлургии
Содержание
- 1 Электроторсионное излучение
- 1.1 Теоретическая оценка электроторсионного излучения
- 2 Изменение структуры металлов
- 2.1 Влияние торсионных полей на расплав олова
- 2.2 Изменение структуры меди под действием торсионного поля
- 2.3 Торсионная технология изготовления силумина
- Список литературы
С середины 80х годов прошлого века в России были созданы генераторы торсионного излучения. Первые эксперименты по воздействию торсионного излучения на вещество, показали, что оно оказывает значительные изменения кристаллических структур, находящихся в состоянии фазового перехода. Поэтому с 1986 по 2004 г. многими специализированными организациями были проведены исследования по воздействию излучения торсионных генераторов разного типа на кристаллическую структуру металлов.
1 Электроторсионное излучение
В последнее время в нашей стране широкое применение в физике, технике и в различных технологиях получили качественно новые физические приборы — генераторы торсионного излучения [2]. Основу такого генератора составляет поляризованная по спину (как правило, электрона) среда, управляемая электромагнитными полями. Поэтому в физике возникла проблема создания теории торсионного излучения в электродинамике как часть физики торсионных взаимодействий.
Рис. 1: Торсионный генератор: а — внешний вид, б — внутреннее устройство
Для теоретического описания электроторсионных полей были нами были использованы уравнения геодезических вакуумной электродинамики [1]. Эти уравнения представляют собой обобщение уравнений Френе в четырехмерном случае.
Если выбрать единичный вектор e1 касательным к кривой в произвольной точке М
то из уравнений Френе и условий ортогональности векторов триады следует
 |
(1) |
 |
(2) |
Умножая уравнения (1) на массу m и выбирая в качестве параметра время t, можно представить это уравнение в виде уравнений Ньютона
 |
(3) |
где
 |
(4) |
- нормальное и тангенциальное ускорения соответственно.
Например, при движении массы m в гравитационном поле Земли сила (4) запишется как
 |
(5) |
где
 |
(6) |
- напряженность гравитационного поля Земли, МЗ - масса Земли,
— гравитационная постоянная и 
В простейшем случае равномерного движения (а = 0) по круговой орбите и кривизна гравитационного взаимодействия траектории запишется как 
 |
(7) |
Если бы траектория описывала движение электрона по круговой орбите вокруг ядра с зарядом Ze, то ее кривизна электромагнитного взаимодействия имела бы вид
 |
(8) |
Из этих двух простых примеров видно, что кривизна траекторий пробной частицы в классической теории поля порождается источником внешнего поля любой физической природы.
Из уравнений (2) видно, что кручение связано с третьей производной координаты по времени. В электродинамике третья производная входит в уравнения движения, включающие силу радиационного трения. Выбирая в качестве параметра в уравнениях (2) время t и подставляя полученное выражение для 
в силу радиационного трения, имеем
 |
(9) |
Из этих уравнений видно, что сила радиационного трения имеет сложную структуру, при этом она содержит члены, порождаемые не только полярными, но и торсионными взаимодействиями. Действительно, третий и пятый члены в правой части уравнений (9) содержит кручение
поэтому ускоренная частица, обладающая спином, излучает одновременно как электромагнитные, так и торсионные поля. Этот теоретический вывод блестяще подтверждается многочисленными экспериментальными фактами (см. гл. 4, 5 [1]).
Надо отметить, что до сих пор не были проведены специальные эксперименты для исследования структуры силы радиационного трения. Известны только удивительные устройства Н.Тесла, позволяющие передавать электромагнитную энергию не объяснимым традиционной электродинамикой способом.
1.1 Теоретическая оценка электроторсионного излучения
Основываясь на соотношении (9), можно произвести приближенную оценку величины силы электроторсионного взаимодействия и сравнить ее с силами электромагнитного и гравитационного взаимодействия. Для этого будем рассматривать электрон как шар, имеющий радиус, равный комптоновскому радиусу электрона
 |
(10) |
Все вычисления проведем в системе СГСЕ. Представим спин электрона в виде
 |
(11) |
где момент инерции J электрона вычисляется как момент инерции шара радиуса (10)
а
— «кручение взаимодействия». Из соотношения (11) находим эту величину для электрона
 |
(12) |
Предположим теперь, что электрон излучает при переходе с одного стационарного уровня на другой в атоме водорода. Пусть при этом он находится приблизительно на расстоянии первой боровской орбиты (Е » 108 В/см). Тогда легко подсчитать силу электромагнитного Fe и гравитационного Fg взаимодействия электрона с ядром:
Из равенства (9) для силы электроторсионного взаимодействия находим
 |
(13) |
С помощью формулы (7) получим
 |
(14) |
Подставляя эту величину в (13) и учитывая (12), находим значение силы электроторсионного взаимодействия
Таким образом, сила электроторсионного излучения электрона в ядре оказывается слабее силы электростатического и сильнее силы гравитационного взаимодействия, что также наблюдается в эксперименте [2].
Далее >>
весь текст можно посмотреть в формате PDF (4812Кб) 
Шипов Г.И. Торсионные методы в металлургии // «Академия Тринитаризма», М., Эл № 77-6567, публ.11705, 10.12.2004
[Обсуждение на форуме «Институт Физики Вакуума»]
